Ларс (р. 27.11.1903, Осло), физик-теоретик и физико-химик. По национальности норвежец. Окончил Высшую техническую школу в Тронхейме (1925). С 1928 живёт и работает в США. Профессор Йельского университета (1940). Основные работы по теории необратимых процессов, теории фазовых переходов, теории электролитов. Вывел (1926) Онсагера уравнение электропроводности. Открыл (1931) принцип симметрии кинетических коэффициентов (см. Онсагера теорема), послуживший основой феноменологической термодинамики неравновесных процессов. Получил (1942, опубликован в 1944) точное решение двумерной задачи Изинга, предсказывающее логарифмическую зависимость теплоёмкости от температуры вблизи критической точки. Предложил теорию квантовых вихрей в сверхтекучем гелии. Нобелевская премия (1968).

Соч.: Reciprocal relations in irreversible processes, "Physical Review", 1931, v. 38, № 12 p. 2265: Crystal statistics, там же, 1944, v. 65, № 3-4: Statistical hydrodynamics, "Nuovo Cimento", 1949, Supplemento al v. 6, ser. 9, № 2; The electrical properties of ice, в кн.: Electrolytes, Oxf., 1962 (совм. с М. Dupuis).

Д. Н. Зубарев.

одна из основных теорем термодинамики (См. Термодинамика) неравновесных процессов (См. Неравновесные процессы), установлена в 1931 Л. Онсагером. В термодинамических системах, в которых имеются градиенты температуры, концентраций компонентов, химических потенциалов, возникают необратимые процессы теплопроводности, диффузии, химических реакций. Эти процессы характеризуются тепловыми и диффузионными потоками, скоростями химических реакций и т.д. Они называются общим термином "потоки" и обозначаются J_i, а вызывающие их причины (отклонения термодинамических параметров от равновесных значений) - термодинамическими силами (Х_к). Связь между J_i и Х_к, если термодинамические силы малы, записывают в виде линейных уравнений

(i = 1, 2, ..., m) ,(1)

где кинетические коэффициенты L_ik определяют вклад различных термодинамических сил Х_к в создание потока J_i. Соотношения (1) иногда называют феноменологическими уравнениями, a L_ik - феноменологический коэффициент; значения L_ik рассчитывают или находят опытным путём. Термодинамические потоки и силы могут быть Скалярами (случай объёмной вязкости (См. Объёмная вязкость)), Векторами (Теплопроводность, Диффузия) и Тензорами (сдвиговая Вязкость).

Согласно О. т., если нет магнитного поля и вращения системы как целого, то

L_ik = L_ki . (2)

В том же случае, когда на систему действует внешнее магнитное поле Н или система вращается с угловой скоростью ω,

L_ik (H) = L_ki (-H), L_ik (ω) = L_ki (- ω). (3)

Соотношения симметрии (2) и (3), которые иногда называют соотношениями взаимности Онсагера, устанавливают связь между кинетическим коэффициентом при т. н. перекрёстных процессах (например, между коэффициентом термодиффузии (См. Термодиффузия) и коэффициентом Дюфура эффекта, обратного термодиффузии). В отсутствие магнитного поля и вращения эти коэффициенты равны между собой, в частности равны кинетическому коэффициенту для перекрёстных химических реакций.

Лит.: Гроот С. Р. де, Термодинамика необратимых процессов, пер. с англ., М., 1956; Денбиг К., Термодинамика стационарных необратимых процессов, пер. с англ., М., 1954; Зубарев Д. Н., Неравновесная статистическая термодинамика, М., 1971.

Д. Н. Зубарев.